（倾倾之反）事物，在现实世界中并不少见认识到（倾倾之反）的两种不同形貌也非常容易，找到两个（倾倾之反）的中间也并不太难尤其是对两个静止的事物中间的确定，则是一件非常容易的事情西方数学在这一研究领域形成的笛卡尔三维坐标系，对于无论多复杂的（倾倾之反）表态结构，都可以轻松地计算出中点的位置与数值，接下来我们就来聊聊关于对称和非对称?以下内容大家不妨参考一二希望能帮到您!
对称和非对称
（倾倾之反）事物，在现实世界中并不少见。认识到（倾倾之反）的两种不同形貌也非常容易，找到两个（倾倾之反）的中间也并不太难。尤其是对两个静止的事物中间的确定，则是一件非常容易的事情。西方数学在这一研究领域形成的笛卡尔三维坐标系，对于无论多复杂的（倾倾之反）表态结构，都可以轻松地计算出中点的位置与数值。
即使是对于运动中规则的（倾倾之反）事物，采用西方数学静止点的计算方法来进行计算，也可以得到尽人如意的结果。如由一根不能伸长的上端固定的细线，下端悬挂一个可看成质点的小球组成的单摆。当单摆在竖直平面里偏离平衡位置作振幅很小（悬线偏离竖直方向的最大偏角不超过5°）的振动时，可以看成线性的简谐振动。振动周期计算可以用公式：t=2πl/g，式中“l”为摆长（从固定悬点到小球球心的距离），“g”为重力加速度。
这是一个学习过西方数学与物理学之后，人人都会计算的数学问题。
那么，如果把这个问题扩展开来，把它的计算范畴扩大开来的时候，这个公式还有效吗？
条件仍然是由一根不能伸长的上端固定的细线，下端悬挂一个可看成质点的小球组成的单摆。若当单摆在竖直平面里偏离平衡位置作振幅很大，或者微小的振动时，单摆的振动周期仍然还可以用上面的公式进行计算吗？这个周期所确定的简谐振动仍然是稳定的简谐振动周期吗？
通过实验会发现，悬线偏离竖直方向的最大偏角若超过5°，甚至，更大的时候，就不能再把它看成一个稳定振幅的谐振了。如果，它的起始振动的最大偏角是20°，那么，它的初始运动过程肯定是一个逐渐变化的运动过程。这个过程的主要特征应该是悬线偏离竖直方向的最大偏角在不断的缩小。而且，这种缩小的变化过程，也会展示出缩小的幅度由大，变小，逐渐在接近5°的时候，进入（不止之小）的变化状态。最后，停留在5°的简谐振动范围内，变成一种稳定的简谐振动。它的振动周期是一个稳定的数值状态，所以，称其为振动周期。
那么，如果当悬线偏离竖直方向的最大偏角小于5°的条件下又是一种什么现象呢？
一尺之簧伸为缩半的时候，则进入一种伸为缩半无限变化的（不止之小）。
（不止之小），有两种不同的属性变化内容：
一是（不止之小）变化的无限性。可以把这种无限性的变化，称为趋于静止前的“不止微小”变化。而当人类感觉不到它的运动抑扬形貌变化的时候，则就会认为它已经进入了静止状态。
二是（不止之小）的变化，进入了“更相动薄”的（倾倾之反）运动抑扬状态。可以把这种变化过程称为“端午节变”。
显然，在静止状态认识的条件下，（倾倾之反）运动所产生的“中”位置的确定是非常容易的。竖直方向悬挂的绳子位置，就是（倾倾之反）运动抑扬变化的“中”位置。而悬线偏离竖直方向的偏角确定的小球位置，则是人们看到的（倾倾之反）位置。两端的位置与中间的位置形成的关联关系是对称的。
在现代西方科学理论体系中，对“对称”的解释，是指图形或物体对某个点、直线或平面而言，在大小、形状、排列上具有一一对应关系。这种对称关系在自然中很容易找到它的存在形式。如人体、船、飞机的左右两边等，在外观上都是对称的。
那么，什么是“对称”与“非对称”呢？
在人类认识自然现象后形成反映客观事物在结构、功能、时空上的特殊联系的范畴中，“对称性”所指的，应该是事物以一定的“中介”进行某种变化时出现的不变性；“非对称性”，则是指事物以一定的“中介”进行某种变化时出现的可变性。
那么，依据这样一个认识准则，再来认识本文前面所讲的单摆运动现象，则应该如何来认识“简谐振动”振动周期形成的“对称性”与“非对称性”呢？这种“对称性”与“非对称性”的关联关系，与中国古代数学中的“端午节”认识又有什么相同与不同呢？
在自然界中，“对称”是一种普遍存在，且形式多样。其中，静止认识形成的绝对位置空间的对称性，称为（空间对称性）。在空间对称性中，又包括（形象对称）和（结构对称）两种。本节提到的简谐振动运动过程，它所产生的振动周期性，应该是一种（时间对称）。即简谐振动的周期，在（倾倾之反）的运动变化过程中，出现了周期不变性。这是一种概念性的对称性。它是应用（运动抑扬、更相动薄）的属性形貌观来认识问题的结果。
由此可以看出，动静观对称认识并不相同。
那么，如何把空间的对称性与时间的对称性二合而一，形成一种统一的端午术呢？
“不倾之地”的寻找，“不倾之时”的准确认定，就是属性数学研究的方向性问题。
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